我們知道，攪拌介質的流動，應遵守質量和動量的守恒定律（lǜ）。對於密度一定的牛頓（dùn）型流體，表示局部壓力和（hé）局部速度關係（xì）的是奈維一斯托克斯方程式就可得到奈維一斯托克斯方程式的無因次形式。為此我們可（kě）以將（jiāng）漿徑作為特性（xìng）長度量，將攪（jiǎo）拌器（qì）轉速倒數作為特（tè）性（xìng）時（shí）間量，將液體（tǐ）密度與漿徑立方之積（jī）作為特性質量，將槳葉直徑和攪拌轉速之積作為特性度量，進（jìn）而導出無因次速度和無因次壓力，代入奈維一斯托克斯即得（dé）其無因次形式。從這個無因次方程中可以看出，無因次壓力，代入奈維一（yī）斯托克斯方程即得其無因次形式。從這個無因次方程式中可以看出，無因次速度（dù）和無因次壓力都是兩個無因次數（shù）群—雷偌準（zhǔn）數和函數。其中歐表（biǎo）示流體慣（guàn）性力與粘滯力之（zhī）比，表（biǎo）示流體慣性力與與重力之比。